図のように，初期状態（$t=0$）では2つの波はまだ重なっていません。
再生して，波が出会い，定在波が形成される様子を確認しましょう。
定在波では，節の位置は時間が経っても変わりません。シミュレーションのコマ送りで，赤い合成波の節が固定されていることを確認しましょう。
まず，グラフからこの正弦波の波長 $\lambda$ を読み取ります。
図の原点 $\text{O}$ から $x=2.0$ で山，$x=4.0$ で変位0，$x=6.0$ で谷，$x=8.0$ で再び変位0に戻っていることがわかります。
したがって，1波長分の長さは $\lambda = 8.0 \, \text{m}$ です。
定在波において，隣りあう節と節（または腹と腹）の間隔は，波長の半分（半波長）になります。
$$ \text{節の間隔} = \frac{\lambda}{2} = \frac{8.0}{2} = 4.0 \, \text{m} $$
シミュレーションで $t=2.0\,\text{s}$ くらいまで進めると，合成波（赤色）が $x=0, 4.0, 8.0, 12.0 \dots$ で全く振動しない（節になる）ことがはっきり確認できます。
定在波の節の間隔は $\frac{\lambda}{2}$（半波長）です。グラフから波長を正確に読み取ることが第一歩です。
振幅について：
グラフの縦軸を確認すると，もとの波（進行波）の振幅 $A_{\mathrm{0}}$ は $1.5 \, \text{m}$ です。
定在波の腹（最も大きく振動する点）では，2つの波の山と山，谷と谷が重なるため，振幅はもとの波の2倍になります。
$$ A = 2 \times A_0 = 2 \times 1.5 = 3.0 \, \text{m} $$
シミュレーションを「コマ送り」して，山と山が重なる瞬間を探してみてください。赤色の波の山が $y=3.0$ まで達しているはずです。
周期について：
定在波の振動の周期 $T$ は，もとの波の周期と一致します。
波の基本公式 $v = \frac{\lambda}{T}$ より，$T = \frac{\lambda}{v}$ を用いて計算します。
問題文より速さ $v = 2.0 \, \text{m/s}$，(1)より波長 $\lambda = 8.0 \, \text{m}$ なので，
$$ T = \frac{8.0}{2.0} = 4.0 \, \text{s} $$
条件：波長 8.0 m、速さ 2.0 m/s、もとの振幅 1.5 m。
振動数の計算：
$$f = \frac{1}{T} = \frac{1}{4.0} = 0.25\,\text{Hz}$$腹の位置での最大速度：$v_{\max} = 2A_0 \cdot 2\pi f = 2 \times 1.5 \times 2\pi \times 0.25 = 4.71\,\text{m/s}$
2つの進行波 $y_1 = A_0\sin(kx - \omega t)$ と $y_2 = A_0\sin(kx + \omega t)$ の合成は：
$$y = y_1 + y_2 = 2A_0\sin(kx)\cos(\omega t)$$$\sin(kx) = 0$ の位置が節（$x = n\lambda/2$）、$|\sin(kx)| = 1$ の位置が腹です。振幅が位置 $x$ の関数 $2A_0|\sin(kx)|$ で決まることが定在波の本質です。
定在波の重要公式：節の間隔 $= \frac{\lambda}{2}$，腹の振幅 $= 2A_0$（元の波の2倍），周期 $= T$（元の波と同じ）。節は常に変位ゼロ，腹は最大振幅 $\pm 2A_0$ で振動します。